图 1所示为正弦交流和直流同时励磁时的不对称局部磁滞回线，或称为有直流偏磁的磁滞回线。在一个周期中，一段时间内磁心受正向励磁，另一段时间内受反向励磁。直流分量越大，局部回线越小。

　　图 2所示为半波正弦励磁时不对称局部磁滞回线和感应电压e、B（t）的波形。半波正弦电流可以分解成直流和周期性交流分量之和。正半周期，在正弦电流的作用下，磁心正向磁化，从B＇r上升到Bm、感应电压召为正；然后B从Bm逐渐减小，感应电压召为负；电流为零时，由于磁滞，B下降到Br，而不是直接下降到Br；负半周期内，励磁电流为零，B沿纵轴下降到Br。一个周期内，磁感应强度的正负增量△B＝Bm—Br相等。

　　图1 交直流同时励磁时的局部磁滞回线

　　图2 半波正弦励磁时的磁化过程

　　在连续正脉冲励磁作用下，所得到的磁滞回线也具有局部不对称的性质，图3为在正方波电压脉冲序列励磁作用下，磁心从原始状态（B＝0，H＝0）开始磁化的过渡过程示意图，励磁脉冲电压幅度为E，宽度为t，t＝Ts/2。正方波脉冲电压可分解为直流和周期性正、负方波脉冲之和。在第一个电压脉冲作用下，磁心的磁状态从（0,0）改变为（B1，H1，），B的增量为△B＝B1，在正脉冲间歇期问，磁心的磁感应强度从B1（下降到B01，由于磁滞，B，—B01＜△B。在第二个脉冲励磁作用下，磁心再度受正向励磁，B的增量仍然为△B，到达新的励磁状态…最后励磁状态的变化稳定于一个局部回线（见图3中阴影回线），正向励磁时磁状态到达M点，B-Bm，已接近饱和。脉冲周期末，H=0、B=Br，一个月期内磁感应强度的正负增量△B＝Bm-Br，

　　如图2和图3所示，无论是连续正脉冲励磁或半波正弦励磁，所得到的磁滞回线和图1所示的交直流同时励磁的磁波回线一样，都是不对称局部磁滞回线，具有直流偏磁的特性。

 

　　图3 连续正脉冲励磁时的磁化过程示意图

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